Průhyb nosníku s nelineárním materiálem
Určete maximální napětí a průhyb nosníku. Nosník má obdélníkový průřez a materiál je elastický a má nelineární tahový diagram. Předpokládejte malé deformace.
|
(1) |
Za předpokladu, že průřezy nosníku zůstavají po deformaci rovinné a kolmé ke střednici (Bernoulliho hypotéza), bude prodloužení lineární funkcí stejně jako u nosníku,který se řídí lineárním Hookeovým zákonem. Napětí v průřezu však nebude lineární funkcí .
Označme maximální prodloužení v řezu o souřadnici jako , pak prodloužení v průřezu bude popsáno funkcí
|
(2) |
a napětí po dosazení do vztahu bude popsáno funkcí
|
(3) |
.
Moment přenášený v průřezu vypočteme jako moment vnitřních sil k ose y
|
(4) |
Dosaďme ze vztahu do za
|
(5) |
.
Maximální napětí bude v krajním vlákně uprostřed nosníku:
|
(6) |
Výraz bychom mohli označit za ohybový modul průřezu nosníku obdélníkového průřezu s materiálem typu .
K výpočtu průhybu uprostřed nosníku použijeme 2. Castiglianovu větu. Zatížíme nosník uprostřed fiktivní silou . Průhyb vypočteme derivací doplňkové deformační energie podle této síly, neboť v případě, kdy nejsou přítomny geometrické nelinearity je doplňková deformační energie rovna doplňkové práci vnějších sil .
|
(7) |
Vnitřní moment v nosníku pak bude
|
(8) |
a jeho derivace podle
|
(9) |
Stanovte nejprve hustotu doplňkové deformační energie
|
(10) |
|
(11) |
po dosazení do a derivaci složené funkce:
|
(12) |
a po dosazení za ze vztahu a pro a dostaneme:
|
(12a) |
Průhyb je samozřejmě nelineární (v tomto případě kvadratickou) funkcí zatížení.
Ke stejnému výsledku bychom došli integrací diferenciální rovnice průhybové čáry
|
(13) |
kterou dostaneme ze vztahu po dosazení za
|
(14) |
Zvídavý student se o tom rád předsvědčí.
Zpracoval: František Novotný
|